《麥克斯韋方程的協(xié)變形式.ppt》由會員分享,可在線閱讀,更多相關(guān)《麥克斯韋方程的協(xié)變形式.ppt(12頁珍藏版)》請在裝配圖網(wǎng)上搜索。
1、基本內(nèi)容:求出麥克斯韋方程組在四維空間的協(xié)變形式。,一、四維電流密度矢量和連續(xù)性方程的協(xié)變形式,(1),為四維電流 密度矢量,8.5 麥 克 斯 韋 方 程 的 協(xié) 變 形 式,1,8.5 麥 克 斯 韋 方 程 的 協(xié) 變 形 式,,為空間分量, 為時間分量,注意:,1.(3)顯然有協(xié)變性, (3)是對任意慣性參考系成立。,(3),3.它反映了 和 的內(nèi)在聯(lián)系,它們是統(tǒng)一物理量 的不同分量。,2,8.5 麥 克 斯 韋 方 程 的 協(xié) 變 形 式,二、四維勢和達(dá)朗伯方程的協(xié)變形式,(5),(6),3,8.5 麥 克 斯 韋 方 程 的 協(xié) 變 形 式,(8),用 和 表示的麥克斯韋方程
2、協(xié)變形式 。,討論:,1. (8)式是協(xié)變的;,2. 為一四維矢量,滿足關(guān)系式,4,8.5 麥 克 斯 韋 方 程 的 協(xié) 變 形 式,三、電磁場張量和麥克斯韋方程組的協(xié)變形式,討論用 和 表示的麥?zhǔn)戏匠探M的協(xié)變形式。,(9),(9),5,其分量為,8.5.5 麥 克 斯 韋 方 程 的 協(xié) 變 形 式,引入四維二階反對稱張量,(10),5,8.5 麥 克 斯 韋 方 程 的 協(xié) 變 形 式,,(9)式給出了(10) 式的6個獨(dú)立分量,將(9)與(10)比較得出:,(13),根據(jù) 的反對稱性,可將其余的量全部確定出來,寫成矩陣形式為:,(14),6,8.5 麥 克 斯 韋 方 程 的 協(xié)
3、 變 形 式,討論:,和 在相對論時空中統(tǒng)一為一個整體電磁場張量 ,這反映了電磁場的統(tǒng)一性。 是 的空間分量,而 則是其時間空間混合分量, 完全確定電磁場。 為四維協(xié)變量。把作為一個整體的電磁場分成電場和磁場則只具有相對意義。,7,8.5 麥 克 斯 韋 方 程 的 協(xié) 變 形 式,結(jié)論:,,(16)和(18)式即是協(xié)變形式的麥克斯韋方程組。由于他們是四維張量方程,因此在任何慣性系中都成立 。,8,8.5 麥 克 斯 韋 方 程 的 協(xié) 變 形 式,討論:,9,8.5 麥 克 斯 韋 方 程 的 協(xié) 變 形 式,總結(jié):,關(guān)于電磁現(xiàn)象的參考系問題,至此完全獲得解決。電動力學(xué)基本方程式對任意慣性參考系成立。在坐標(biāo)變換下,勢按四維矢量變換,電磁場按四維張量變換。,四、電磁場的變換關(guān)系 (transformation relation of electromagnetic field),電磁場完全由電磁場張量 描述,它是二階反對稱張量,在四維正交變換下不同參考系中的 間變換關(guān)系為:,(19),把(19)式具體寫成分量的形式,則為,(20),10,8.5 麥 克 斯 韋 方 程 的 協(xié) 變 形 式,假若我們把矢量場按平行和垂直于相對運(yùn)動速度方向分解,則(20)式可表示為:,(21),11,