一個(gè)平行溝槽軸承與建模質(zhì)量守恒空穴算法機(jī)械工程學(xué)院摘要：幾種負(fù)載支持機(jī)制進(jìn)行了研究處理并行軸承的氣蝕問題。腔及其處置的形成影響的連續(xù)薄膜，因此軸承的承載能力產(chǎn)生的壓力。在求解雷諾方程，適當(dāng)?shù)目栈吔鐥l件必須應(yīng)用。在這篇文章中，質(zhì)量守恒 ViJayaragHavan-基思空化算法被用于分析的并行子軸承的流體動(dòng)力潤(rùn)滑性能與一個(gè)或多個(gè)凹槽。采用有限差分法，一維雷諾方程離散。高斯 - 賽德爾迭代來(lái)求解得到的線性代數(shù)方程組。對(duì)于給定的潤(rùn)滑劑，滑動(dòng)速度和最小油膜厚度，有幾個(gè)比較研究Vijayaraghavan 基思空化算法和出版解析解之間進(jìn)行。影響了流體動(dòng)壓潤(rùn)滑性能的幾個(gè)因素考慮，如氣穴壓力，入口長(zhǎng)度，槽數(shù)和紋理圖案。分析結(jié)果驗(yàn)證了 Vijayaraghavan - 基思空化算法。它被發(fā)現(xiàn) Vijayaraghavan-基思算法是不帶紋理的溝槽深度敏感。此外，入口粗糙，進(jìn)氣吸力和準(zhǔn)反對(duì)稱整合被確定是產(chǎn)生平行軸承的動(dòng)水壓力的基本特征。關(guān)鍵詞 ：液體動(dòng)壓軸承、汽蝕的流體力學(xué)、在流體動(dòng)力學(xué)粗糙度１引言在過去的 20 年中，極大的興趣一直集中在使用質(zhì)感軸承，其中 Micro pockets 都融入了評(píng)分在所述軸承表面中的一個(gè)。表面紋理一直發(fā)現(xiàn)提高承載能力，并降低流體動(dòng)力摩擦在低負(fù)載條件。雖然表面紋理是不是一個(gè)新概念，它仍然困難，因邪教作平行軸承內(nèi)袋清楚如何可以?shī)A帶任何潤(rùn)滑劑，以形成一個(gè)流體動(dòng)力膜和支持端口采用經(jīng)典的流體動(dòng)壓潤(rùn)滑理論的負(fù)荷。加載支持機(jī)制許多研究者研究了負(fù)載支持機(jī)制具有平行表面，其包括表面粗糙度，擺動(dòng)和彈跳，潤(rùn)滑劑密度變化，非牛頓效應(yīng)，EC-為中心旋轉(zhuǎn)，波紋或界面表面的翹曲，突出微凹凸，和表面紋理化等。在 20 世紀(jì) 60 年代，漢密爾頓，等。 （2）報(bào)告最早工作在微織構(gòu)，潤(rùn)滑表面。作者描述的潤(rùn)滑理論基于表面微違規(guī)行為和相關(guān)薄膜腔。反對(duì)稱壓力分布這通常會(huì)發(fā)生這些違規(guī)行為被修改由薄膜氣蝕，這似乎使得薄膜高壓力失去平衡低的膜的壓力，從而產(chǎn)生一個(gè)凈負(fù)荷支承通過壓力的區(qū)域整合力。他們還表示，類似的爭(zhēng)論可能會(huì)提前，如果凹坑或凹坑被認(rèn)為是代替粗糙。在這種情況下，空腔將形成的領(lǐng)先優(yōu)勢(shì)，以及高壓力將根納入樣本在后緣。在此之后的早期作品，興趣質(zhì)感流體力學(xué)軸承減弱，直到 20 世紀(jì) 90 年代，人們意識(shí)到時(shí)河畔面紋理化可能會(huì)增加負(fù)載能力，從而減少摩擦化。這是特別感興趣的兩個(gè)能源節(jié)約宏觀軸承和減少陸運(yùn)動(dòng)阻滯力潤(rùn)滑的，微型設(shè)備。Tender 鎮(zhèn)引入的進(jìn)氣粗糙度的概念去惡習(xí)，如軸承，密封件和活塞環(huán)。相關(guān)原理是產(chǎn)生一個(gè)有效的步驟或斜率的可能性通過從在人工或形式的入口去除材料定制的粗糙度，而不是常規(guī)的入口形狀。這也就是說，入口楔效應(yīng)，需要壓力屬，化，由一個(gè)微結(jié)構(gòu)，而不是一個(gè)Ｍacrogeometry 獲得的。各部分名稱1=入口土地廣度 2=第 個(gè) Sunland 寬度i3=滑塊的寬度 4=廣度口袋5=第 j 的 Sub groove 寬度 6=出口廣度土地7=開關(guān)功能 8=膜厚9=無(wú)量綱膜厚 10=槽深11=淺槽深度 12=最小油膜厚度13=在 x 方向的網(wǎng)格索引 14=在 x 方向的質(zhì)量通量15=MX 的剪切誘導(dǎo)質(zhì)量通量 16=MX 的壓力引起的質(zhì)量流量17=網(wǎng)格數(shù) 18=小節(jié)數(shù)19=薄膜壓力 20=無(wú)量綱油膜壓力21=氣壓 22=空化壓力23=參考油膜壓力 24=滑動(dòng)速度25=負(fù)載 26=無(wú)量綱載荷27=參考負(fù)載 28=坐標(biāo)軸中的流動(dòng)方向29=在 x 方向的無(wú)量綱坐標(biāo) 30=在 x 方向的交點(diǎn)的距離31=滑塊寬度的質(zhì)感部分 32=潤(rùn)滑劑的體積模量33=無(wú)量綱體積模量 34=潤(rùn)滑劑的參考體積模量35=ζ 的總和變化耐受性 36=改變 W 的公差37=小數(shù)電影內(nèi)容的空化區(qū);密度比 ρ/ρC，在 38=動(dòng)力粘度全片區(qū)域39=潤(rùn)滑油的密度 40=在空化壓力的潤(rùn)滑油密度基于激光表面紋理（LST ）技術(shù)，教授 Tension 的研究小組調(diào)查了各種軸承幾何形狀，嘗試和應(yīng)用程序同時(shí)使用的實(shí)驗(yàn)和建模。這項(xiàng)工作的一個(gè)簡(jiǎn)短的概述，可以發(fā)現(xiàn)在評(píng)論中ARTI-第一百由 Edison（7） 。有人提到，兩種不同的 LST 濃度 Copts 提出來(lái)產(chǎn)生負(fù)載能力平行軸承（Brazier，等人（ 1） ） 。一個(gè)是全寬度 LST 是基于個(gè)人漣漪效應(yīng)（在各酒窩當(dāng)?shù)貧馕g） 。該另一種是局部 LST，這是基于一種“集體效應(yīng)”的酒窩。這組報(bào)道的摩擦減少達(dá)到 40％，由使用均勻分布的，半球形 micro pock-ETS 在一個(gè)平行的軸承在純的整個(gè)表面固定下往復(fù)運(yùn)動(dòng)的滑動(dòng)最佳紋理深度為 10-11 微米報(bào)道的同時(shí)，基地雖然這是很難將之與其他系統(tǒng)，因?yàn)闆]有信息被提供作為對(duì)潤(rùn)滑劑的膜厚。一值得留意的現(xiàn)象是，財(cái)大氣粗似乎傳遞桿Ｔcircularly 表現(xiàn)不佳有關(guān)饑餓的發(fā)生，因?yàn)樗麄冃枰粋€(gè)更大的石油供應(yīng)，以維持一個(gè)流體動(dòng)動(dòng)力學(xué)薄膜。尖峰和同事分析“入口抽吸”到并行的性能的貢獻(xiàn)，在內(nèi)部袋袋軸承（Fowl，等奧佛等人） 。這種現(xiàn)象是基于這樣當(dāng)潤(rùn)滑劑，通過 Inlet land 合流，到達(dá)擴(kuò)散口袋入口一低壓產(chǎn)生的原理。因?yàn)橥獠繅毫κ黔h(huán)境壓力，這會(huì)產(chǎn)生一個(gè)壓力降穿過入口土地，其具有“抽吸”潤(rùn)滑劑的作用入軸承。由此增加的潤(rùn)滑劑流動(dòng)增強(qiáng)流體動(dòng)壓力產(chǎn)生的熊的主體內(nèi)相 No pocketed ING，從而提高負(fù)載能力軸承。2 空化邊界條件一個(gè)多世紀(jì)以來(lái)，雷諾方程得到了廣泛的用于預(yù)測(cè)具有可接受的工程精度為大多數(shù)應(yīng)用液膜軸承的性能。在他的經(jīng)典論文，雷諾確定的動(dòng)水壓力的產(chǎn)生機(jī)制在潤(rùn)滑膜，并明確公認(rèn)的氣蝕對(duì)軸承的行為可能產(chǎn)生的影響。氣蝕是什么，否則中斷連續(xù)液相由氣體或蒸汽或存在兩者（道森和泰勒） ?？涨坏男纬珊推湫愿裼绊懺谶B續(xù)產(chǎn)生的壓力薄膜，因此軸承的承載能力。然而，這是誠(chéng)然，空化在軸承的物理理解仍不能令人滿意。 在求解雷諾方程，必須施加邊界在連續(xù)的潤(rùn)滑膜之間的界面條件和氣態(tài)區(qū)域（氣穴邊界） 。因此，修改后的雷諾方程必須能夠確定這兩個(gè)區(qū)域（薄膜擊穿和之間的邊界電影改革的邊界） ，并確定了全膜區(qū)域內(nèi)的壓力分布。眾多的邊界條件已經(jīng)假定使用與雷諾方程，如索末菲，半索末菲或傘形花序，雷諾或斯威夫特 - 施梯伯和 JAKOBSSON-Feldberg - 奧爾森（JFO） 。各種邊界條件導(dǎo)致預(yù)測(cè)的壓力差配置文件。 雷諾（斯威夫特 - 施蒂伯）邊界條件是最廣泛使用并給出相當(dāng)準(zhǔn)確的結(jié)果。一個(gè)常用提出 Christopher son 的使用的數(shù)值程序是將所有負(fù)面的壓力為零。在穩(wěn)定運(yùn)行條件，上游邊界（薄膜破裂）的位置廣泛接受的位置處的壓力和壓力衍生消失，但下游邊界（改造邊界）是較為復(fù)雜的，只能通過規(guī)定的條件成立以合理的準(zhǔn)確整個(gè)氣穴區(qū)域質(zhì)量守恒。JAKOBSSON 和 Feldberg 和奧爾森提出了一套自洽要應(yīng)用于氣穴邊界條件在雷諾方程。邊界條件正確地考慮質(zhì)量守恒的空化區(qū)域。集體的過程現(xiàn)在一般稱為 JFO 理論。這個(gè)理論，當(dāng)應(yīng)用到軸頸軸承，已經(jīng)產(chǎn)生的結(jié)果是在與實(shí)驗(yàn)值符合較好。大多數(shù)分析已采取以下方法來(lái)實(shí)施改革的邊界條件為雷諾方程（1）猜一空化區(qū)域的邊界。 （2）松弛確定的壓力分布。 （3）檢查在薄膜擊穿（斯威夫特 - 施梯伯）的邊界條件和電影（JAKOBSSON-Feldberg-奧爾森） （4）由此，估計(jì)一個(gè)更好的邊界。新的邊界提供了一種新的壓力字段和一個(gè)新的檢查可以被做，等等（5）重復(fù)上述步驟，直到獲得滿意的結(jié)果。上述步驟清楚地表明了計(jì)算復(fù)雜性以及參與執(zhí)行的時(shí)間 JFO 邊界條件。埃爾羅德（17）推出了一款計(jì)算方案（簡(jiǎn)稱為埃爾羅德空化算法） ，該結(jié)合 JFO 理論在一個(gè)非常簡(jiǎn)單的方式。這個(gè)程序避免了定位膜破裂和改革界限的復(fù)雜性，因?yàn)樗鼤?huì)自動(dòng)預(yù)測(cè)空化地區(qū)。該埃爾羅德算法是基于一控制體積配制和使用單位階躍函數(shù)（稱為開關(guān)功能），以消除壓力術(shù)語(yǔ)在空化區(qū)域。埃爾羅德（17）指出，該算法是經(jīng)過大量的試驗(yàn)開發(fā)，因此并沒有出現(xiàn)發(fā)展詳細(xì)信息。Vijayaraghavan 和 Keith 分析了跨音速流的埃爾羅德氣穴 algorithm and the mathe matical modeling 通過類比，利用這兩種完全不同的物理現(xiàn)象之間的相似之處。它們擴(kuò)展了一些計(jì)算程序在跨音速流動(dòng)分析用于修改數(shù)值方法用于預(yù)測(cè)氣穴中的軸承。改進(jìn)后的算法（簡(jiǎn)稱為 Vijayaraghavan-基思空化算法）可以自動(dòng)預(yù)測(cè)膜破裂，改革的邊界通過引入在剪切流項(xiàng)一類差分技術(shù)來(lái)自動(dòng)更改表單有限差分（中央或逆風(fēng)）全膜之間的和空化地區(qū)。原埃爾羅德算法通過數(shù)值試驗(yàn)和錯(cuò)誤開發(fā)的。因此，這個(gè)修改使該算法非經(jīng)驗(yàn)和提供合適的堿為進(jìn)一步改善。兩種算法進(jìn)行比較，產(chǎn)生幾乎相同的結(jié)果為 1 和 2 維的情況下涉及滑塊和滑動(dòng)軸承。最近，Auras 分析了空化模型對(duì)微織構(gòu)軸頸軸承的數(shù)值評(píng)估的影響。他們采用經(jīng)典雷諾比較結(jié)果邊界條件模型，并提出了埃爾羅德和亞當(dāng)斯質(zhì)量守恒埃爾羅德空化算法。他們發(fā)現(xiàn)在微織軸承的雷諾模型低估空化區(qū)域，導(dǎo)致幾個(gè)變量，如摩擦轉(zhuǎn)矩的估計(jì)中的誤差。他們指出，缺乏雷諾邊界內(nèi)質(zhì)量守恒條件的做法是負(fù)責(zé)報(bào)道的差異，并建議只有質(zhì)量守恒模型應(yīng)當(dāng)與微織構(gòu)的軸承交易中使用。關(guān)于質(zhì)量守恒模型的主要困難來(lái)自于它的高度非線性性質(zhì)。因此，Ausas，等。研究了一個(gè)簡(jiǎn)單而有效的數(shù)值算法的基礎(chǔ)上，埃爾羅德空化算法充分動(dòng)力潤(rùn)滑問題。該算法的良好的行為是振蕩擠壓流動(dòng)和動(dòng)態(tài)加載的軸頸軸承：兩個(gè)例子來(lái)說明。本文旨在應(yīng)用二階雷諾方程的無(wú)限長(zhǎng)平行質(zhì)感軸承確定影響流體動(dòng)力潤(rùn)滑的因素質(zhì)感軸承和識(shí)別并行生成的動(dòng)水壓力的基本特征表現(xiàn)軸承。3 標(biāo)準(zhǔn)幾個(gè)無(wú)限長(zhǎng)平行軸承與一個(gè)或多個(gè)槽被勾畫在圖 1。焊盤寬度，槽深，和最小膜厚表示為 B，HD 和 H0 分別。該軸承是由一個(gè) viscous，牛頓潤(rùn)滑潤(rùn)滑劑與動(dòng)態(tài)粘度 η。在每個(gè)子圖中，上溝槽表面是固定的，而下面的平面表面滑動(dòng)以均勻的速度 U。在本研究中，三種情況的研究。第一種情況是平行軸承只有一個(gè)槽。如圖1a 所示的入口地和出口地表示為 b 和 c。第二種情況是部分平行紋理軸承（被稱為局部變形，PT）如圖 1a 所示，出口脊寬的 PT 保持恒定為 c，而另兩個(gè)部分被細(xì)分成多個(gè)部分。所有的小節(jié)都有相同的長(zhǎng)度，而第數(shù)為 Ns 個(gè)。對(duì)于與PT 多個(gè)凹槽（PTG） ，Ns 是偶數(shù);見圖。 1B。對(duì)于 PT 有多個(gè)步驟（PTS） ，NS 是奇數(shù)，見圖。 1C。第三種情況是完全網(wǎng)紋平行軸承（簡(jiǎn)稱全紋理，F(xiàn)T） 。從 PT不同，墊的整個(gè)寬度由 Ns 個(gè)細(xì)分在 FT。換句話說，如果 c 的 PT 被設(shè)置為 B / NS，PT 變成 FT。對(duì)于 FT 有多個(gè)凹槽（FTG） ，NS 是奇數(shù)，見圖。 1D。為 FT 與多個(gè)步驟（FTS） ，Ns 是偶數(shù);見圖。對(duì)于這兩種 PT 和 FT，重復(fù)性和凹槽的寬度與寬度分別記為 和 。iAjB一個(gè)參數(shù) α，稱為滑塊寬度的紋理部分，被定義為帶紋理的寬度的整個(gè)寬度的比值。有紋理的寬度的入口部之間的寬度最后重復(fù)的部分。值得注意的是，該部分提到的以上可能是一個(gè)脊或槽。在圖 1b 或 1c 中，出口地與不 breadth marked c 是一個(gè)不重復(fù)的單元，所以 α=（AI BJ）/ B 和 α1（所謂 PT） 。?圖 1D 和 1E 中，出口地是一個(gè)重復(fù)單元，所以 α=（AI BJ）/ B 和 α= 1（所謂 FT） 。數(shù)字圖 1a 是一個(gè)特例，α 被定義為 ??/A圖 1 平行槽軸承：（一）單槽;（二）PTG，NS = 6;（三）PTS，NS = 5;（四）FTG，NS = 7;（五）FTS，NS = 64 分析公式雷諾方程為在層流牛頓潤(rùn)滑劑的一維表格，允許壓縮效果，可以寫為：（1）3021dphUdxx?????????對(duì)于穩(wěn)流，這是質(zhì)量守恒的表達(dá)。條款中的括號(hào)內(nèi)為凈質(zhì)量流率，它由貢獻(xiàn)，由于剪切（Couette 流） ，并由于壓力梯度（Poiseuille 流）做出了貢獻(xiàn)。的密度 ρ 該潤(rùn)滑劑是通過體積模量 β 的定義中涉及到膜壓力cdp?????????（2）其中 為潤(rùn)滑劑的氣穴壓力的密度。埃爾羅德（17）定義了以下變量：c?c???（3）Represents 液體餾分在空化區(qū)域（稱為小數(shù)薄膜成分） ，它代表實(shí)際的密度，以在全膜區(qū)域的參考密度之比。該變量是連續(xù)在整個(gè)區(qū)域上，并成為在未的問題。它已發(fā)現(xiàn)內(nèi)的壓力誘導(dǎo)的流動(dòng)空化區(qū)域較小。條紋狀流存在于該地區(qū)的主要是由剪切驅(qū)動(dòng)。此外，在該區(qū)域中的壓力基本上是恒定的。為了體現(xiàn)這些特點(diǎn)，所謂的開關(guān)函數(shù) g 被引入的壓力密度關(guān)系式，也就是：cdp??????????（4）1,int0,{hefulimregioncavtdg?（5）在全膜區(qū)域方程[4]可以直接集成，得到：??lncpg????（6）等式[6]可以表達(dá)的另一種方法是方便的初始化：??lncpg????（7）結(jié)合方程。 [1]，[3]和[4]中，一個(gè)單一的分析制劑對(duì)于能夠獲得質(zhì)量守恒在并行軸承如下：3021ccUddhgxx?????????????（8）方程[8]可改寫為：0xm??（9）????xxxpm????（10）到方程無(wú)量綱化[8]中，參考變量和無(wú)量綱變量分別定義為：PE =βE=6UηB/h20 和ˉH = h/h0，ˉX = X / B，ˉP = P / PE，ˉβ=β/βE。然后：??31dhdhgxxx??????????（11）5 數(shù)值解采用有限差分方法問題的離散化在全膜區(qū)域（G = 1） ，方程[11]是一個(gè)橢圓偏微分方程。因此，數(shù)值格式采用其解決方案應(yīng)反映一個(gè)事實(shí)，即在因變量在全片的任何一點(diǎn)取決于它的所有鄰國(guó)的變量。這允許使用中央的差異。另一方面，在的氣穴區(qū)域（G = 0） ，方程[11]是雙曲型的。因此，下游的影響并不上行信號(hào)和片面或迎風(fēng)差分應(yīng)該被使用。根據(jù)所提出的處理方法 Vijayaraghavan 和 Keith：（12）方程[11]可改寫為：????31dhdghxxx????????????（13）采用有限差分法，緊湊的離散表達(dá)式的公式。 [13]可以得到：11tttCABCEF????????（14）??1dggx????????31/21331/21/233331/21/21/21/21ttttt ttttt tthgCAxxhEthggCFx????????????????質(zhì)量通量由于剪切在節(jié)點(diǎn) 表示為：i??????111114242cctttttttttttUdhghghghxx??????????????? ???? ????（15）表 1 個(gè)主軸承參數(shù)的探討軸承寬度（ ）mB0.002入口土地寬（ ） 0.004A??/0.2aB?槽寬度（ ） 0.006 3b退出土地寬（ ） 0.01 c ??/.5c質(zhì)感部分 a01?下表面的線速度（ ）/ms U1潤(rùn)滑油黏度（ ）pA? 0.01 大氣壓力（ ）KpaPatm 0氣穴壓（ ） cv ?100 to 0最小膜厚度（ ）u 0h1槽的深度（ ）md2.5/3和質(zhì)量通量由于壓力在節(jié)點(diǎn) 是：i??????333 31/211/2/ 1/2121ccttttttttthgdhghghgxx????????????????? ?? ????? ????(16)迭代法離散化的有限差分方程。導(dǎo)致的一組線性代數(shù)方程組的 ζ 的節(jié)點(diǎn)值。這些方程可以通過幾種數(shù)值方法來(lái)解決。常見解決方法是雅可比迭代法，高斯 - 賽德爾迭代，和超松弛迭代。更高效方法是近似因式分解（Vijayaraghavan 和基思交替方向隱式（Lebeck） ，多重網(wǎng)格方法（伍茲和 Brewe;仇和 Khonsari）等。雖然高斯 - 賽德爾的迭代算法并不總是最有效的，很方便，并用于在此的文章。收斂性的判定收斂標(biāo)準(zhǔn)包括兩個(gè)條件：一是 ζ 兩個(gè)連續(xù)的計(jì)算值的總和的變化迭代低于規(guī)定的公差值 ：??1kktttt ?????（17）另一種是計(jì)算 W 在兩個(gè)連續(xù)的變化迭代低于另一個(gè)指定的公差值 εW：1kkwW???（18）其中 0,,DeepdxanWpB???6 比較研究許多情況下，由 Viagra Havana Keith 空化算法與一維平行滑動(dòng)軸承進(jìn)行了分析在圖中所示的橫截面.對(duì)于單槽軸承（圖 1a） ，所用的參數(shù)列于表 1 中，這是同使用的那些 Fowl 等圖 2 穿過平行軸承具有單個(gè)槽 2 壓力在不同的網(wǎng)格收斂，HD = 5um，A / B = 0.2，B / B = 0.3，PCAV = -100Kpaβ 是最重要的參數(shù)之一。它表達(dá)了流體進(jìn)行壓縮（壓縮率的倒數(shù)）的阻力以及與壓力，溫度和分子結(jié)構(gòu)而變化。使用 Vijayaraghavan 和 Keith β 為6.9×107 帕和使用埃爾羅德的 分別為 1.0×108 帕，4.0×109 帕，s?2.5×1010 帕，1.6×1011 帕，和 1.0×1012 帕埃爾羅德表示當(dāng) β 為較硬大于4×109 Pa 時(shí)，計(jì)算出的負(fù)載幾乎不變。在接下來(lái)的研究中，β 為 4.0×109 帕。它是眾所周知的數(shù)值分析的結(jié)果很容易受到以網(wǎng)格數(shù)和收斂精度的偏差。在這項(xiàng)研究中，3 網(wǎng)格編號(hào)（50，200，400）和 4 收斂精度（10-4，10-5，10-6，10-7）被選定。所有可能的組合都試圖產(chǎn)生中列出的結(jié)果表 2?？梢缘贸鼋Y(jié)論，當(dāng)網(wǎng)格密度是松散的，下收斂是優(yōu)選的，而對(duì)于密集網(wǎng)格，該較高的融合是強(qiáng)制性的。三所示的組合大膽在表 2（[50，10-5]，[200，10-6]，[400，10-7]）被選為分析并行軸承用一個(gè)槽的壓力場(chǎng)。相應(yīng)的結(jié)果繪于圖 2。顯而易見的是有兩個(gè)密集的病例之間無(wú)顯著差異。在接下來(lái)的研究中，如果 N = 200，則 εζ=εW= 10-6。如果 N =400，然后 εζ=εW= 10-7。壓力曲線與不同的空化壓力圖 3 穿過平行軸承具有單個(gè)槽 3 在不同的氣穴壓力，HD = 5um，A / B = 0.2，b / B 選擇=0.3，N = 200 由 Fowl 等人解析解（ 3）及（b）數(shù)值解圖 3 示出了計(jì)算的壓力分布 Vijayaraghavan-基思空化算法，所有這一切都是在整個(gè)息的同時(shí)，在不同的氣穴壓力的單個(gè)槽。這些配置文件十分相似，圖 3a或 Fowl 除負(fù)壓的處理方法。氣壓 p 大氣壓為 0 帕在這篇文章中，而達(dá)于Lowell，等（3）為 100 千帕。 圖 4 示出了負(fù)載容量作圖氣穴壓力為平行軸承具有單個(gè)槽。兩種不同的相比槽深度分別為：5 和 10 微米之間?？梢钥闯鲈撠?fù)載能力幾乎呈線性減小，空化壓力和負(fù)載容量下降到零，當(dāng)氣穴壓力等于環(huán)境壓力，因?yàn)樵谶@種情況下入口吸入的確不會(huì)發(fā)生。雖然從 5 的槽的深度改變?yōu)?0 微米，計(jì)算出的負(fù)載幾乎一模一樣。該結(jié)果表明這槽深度對(duì)負(fù)載的支持沒有影響。更進(jìn)一步，通過 Fowl 得到的解析解，等人（3）圖還示出。但是，坡度大于一點(diǎn)點(diǎn)該數(shù)值解。針對(duì)兩種情況具有相同深度或 5 米，最大誤差為 10％以下。進(jìn)氣道長(zhǎng)度上的不同負(fù)載能力的影響槽深圖 5 給出負(fù)載對(duì)進(jìn)氣可變長(zhǎng)度的 A / B 容量為幾個(gè)不同的槽深度。幾乎完全一樣的結(jié)果再對(duì)這些不同深度獲得。槽寬度保持在的 b / B = 0.3 的常數(shù)，所以入口的比率至出口土地的長(zhǎng)度變化系統(tǒng)。這兩個(gè)子圖似乎不同。然而，一旦示于圖的數(shù)值解。圖 5b 的繪制比例為一半對(duì)數(shù)坐標(biāo)由 Fowl，等得到解析解。在圖 5a，他們是一致的。表 2 的負(fù)載能力和峰值壓力，不同網(wǎng)格收斂（KNM-1/KPA）網(wǎng)格收斂( εζ = εw ) 50 200 400 10?4 6.9696687/1411.11808 9.2547248/1819.87132 7.2090507/1486.6830810?5 0.5355854/250.44194 5.9215411/1254.16183 6.6258887/1346.4054910?6 0.5355854/250.44194 0.4728110/236.79148 2.6351106/648.1506110?7 0.5355854/250.44194 0.4728110/236.79148 0.4691493/235.126297 多槽或載荷步的影響容量為各種發(fā)行三種類型的質(zhì)感（PTS，F(xiàn)TS及PTG）進(jìn)行了調(diào)查圖6.對(duì)于PTS和PTG，滑塊寬度的紋理部分分別為0.6。如該圖所示，無(wú)論是PTS和FTS有較大的負(fù)載容量比PTG的，并且它們的變化趨勢(shì)是相反的。對(duì)于每一個(gè)相同的槽數(shù)，公視有較大的軸承能力比PTG。在圖7，比較是空化邊界上進(jìn)行如在實(shí)施雷諾茲和JFO之間的條件Vijay基思空化算法的不同質(zhì)感圖案（PTG或PTS） ，其布局示于圖1B和1c?；瑝K寬度的網(wǎng)紋部分分別為0.6和槽數(shù)為這兩種情況.圖7a是PTG的雙重壓力分布坐標(biāo)。所獲得的結(jié)果之間的最大差別使用獲得的雷諾邊界條件和結(jié)果使用Vijayaraghavan - 基思空化算法是近60倍。左邊的縱坐標(biāo)表示雷諾結(jié)果，其峰值壓力為約12兆帕;右縱軸表示該Vijayaraghavan-基思結(jié)果，其最大的結(jié)果是近0.2兆帕。采用經(jīng)典的雷諾氣穴邊界條件，在關(guān)節(jié)入口土地之間的計(jì)算壓力和出口槽被疊加，使得壓力被高估相比于Vijayaraghavan-基思算法在相同的槽深。此外，雷諾數(shù)條件似乎是向槽的深度敏感。但Vijayaraghavan-基思空化算法，相同的配置文件獲得了不同凹槽的深度。 圖7b是PTS的壓力分布。在這種情況下，既雷諾條件和Vijayaraghavan-基思算法得到類似的結(jié)果。圖 4 負(fù)載能力和空化壓力為4 - 關(guān)系為平行軸承具有單個(gè)槽，A / B =0.2，B / B = 0.3，N = 200(a)(b)圖 5 上負(fù)載容量入口長(zhǎng)度的各個(gè)槽5的影響深度的b / B = 0.3，PCAV = -100千帕，N = 200：（1）分析解通過Fowell等及（b）的數(shù)值解法圖 6 槽或負(fù)載能力為各種分發(fā)步驟6的影響，HD = 5um，PCAV = -100Kp，N = 4008 討論有效性 Vijayaraghavan - 基思空化算法許多研究者對(duì)適用性的關(guān)注二階雷諾方程的表面紋理化問題的，因?yàn)榇蟮碾A躍變化在有紋理的表面的幾何形狀不與用于計(jì)算的假設(shè)一致的經(jīng)典的方程。分析這個(gè)問題，一種方法是簡(jiǎn)化的二維幾何形狀的一維問題，并使用一階雷諾方程的流量。以下這條線 Fowl （3）解析計(jì)算的壓力分布和承載能力開槽基于流守恒原理軸承。該基思空化算法提供了一個(gè)有限差分實(shí)現(xiàn)古典 JFO theory. When 應(yīng)用于軸頸軸承，該算法已經(jīng)產(chǎn)生結(jié)果與實(shí)驗(yàn)值符合較好。在一定程度上，在雜志上所固有的不同游隙的軸承工程，以及在表面紋理軸承。盡管所有的對(duì)此，報(bào)道稱，適用 JFO 理論來(lái)分析表面質(zhì)感軸承是拉雷什。 Auras 的工作是顯著，因?yàn)樗麄儽容^的微織構(gòu)的預(yù)測(cè)結(jié)果采用雷諾模型和埃爾羅德空化模型和軸頸軸承發(fā)現(xiàn)雷諾模型在很大程度上低估了氣蝕區(qū)，取得了不準(zhǔn)確的表現(xiàn)估計(jì)。在這項(xiàng)研究中，基思空化算法分析結(jié)果進(jìn)行了比較，以通過 Fowl 等人所得到的解析解。它可以從圖可以看出。 3-5 的它們之間的誤差是可以接受的。該Vijayaraghavan-基思空化算法也被用于解決兩個(gè) PT 和 FT 的問題。值得注意的是，該 Vijayaraghavan-基思空化算法是不帶紋理的溝槽深度敏感，提供該氣蝕發(fā)生。這一點(diǎn)可以通過圖進(jìn)行驗(yàn)證。給予進(jìn)一步的解釋，平行軸承不同深度和其壓場(chǎng)的兩個(gè)凹槽被圖解圖 8，其中片段Ⅰ和Ⅱ（淺槽）和 III 和IV（深溝）具有相同的寬度。因?yàn)樵?Vijayaraghavan-基思空化算法的基礎(chǔ)上，在氣穴區(qū)域施加壓力，假設(shè)是恒定的，則質(zhì)流過的部分 I，II 和 IV 是(19)0012xhUhdpml x????(20)3212sssIxhhdpl x???(21)3212ddIVdxhUphUmlvx????從雷諾數(shù)條件的觀點(diǎn)來(lái)看，這是顯而易見該質(zhì)量流量表示為方程。 (20)和(21)不保守，因?yàn)?HS HD。在 Vijayaraghavan - 基思算法方程。 (20)和(21)被改變?yōu)槔靡韵滦问?3)：(22)2cxl sUmh???圖 7 雷諾狀況和 7 之間對(duì)比的 Vijayaraghavan - 基思算法不同質(zhì)感的圖案，α= 0.6， Vijayaraghavan-基思 PCAV = -50 Pa 時(shí)，N = 400：（1）部分紋理具有三個(gè)槽（PTG ）和（b）與局部變形三個(gè)步驟（PTS）8 建模平行溝槽軸承圖 8 通過并行軸承 8-保守黨質(zhì)量流量有兩個(gè)不同深度的溝槽(23)2cxlVdUmh???因?yàn)?ρC 和 U 是恒定的，ζs 必須等于 ζd 這樣該質(zhì)量流量是守恒的。參數(shù) ζhas 被定義通過埃爾羅德（17）作為小數(shù)電影內(nèi)容，它表示液體餾分中的空化區(qū)域。淺 HS，ζs 較大，而對(duì)于深高清，ζd 較小。其結(jié)果是，產(chǎn)品 ζs和 ζd 是相等的。這一事實(shí)已證明了前述數(shù)值分析。上面的分析表明，雷諾數(shù)的應(yīng)用條件不考慮細(xì)分邊界改革的邊界導(dǎo)致違反原則質(zhì)量守恒的空泡區(qū)域。這是由于這樣的事實(shí)該雷諾茲條件是無(wú)法感覺到什么過流進(jìn)氣蝕區(qū)。因此，焊劑是在創(chuàng)建改革的邊界，而這額外的流動(dòng)導(dǎo)致在該域的所有下游節(jié)點(diǎn)不正確的壓溶作用。在圖 7b 中，有在軸承內(nèi)沒有氣穴現(xiàn)象，因?yàn)榈谝蝗肟诓襟E使足夠顯著壓力抑制在相鄰槽氣穴的形成。因此，本基思空化算法函數(shù)作為雷諾經(jīng)典算法，其計(jì)算結(jié)果受槽的深度。負(fù)載支持機(jī)制的整合在表面紋理平行軸承動(dòng)水壓力的形成可以從三個(gè)不同的角度來(lái)解釋。第一個(gè)是準(zhǔn)反對(duì)稱積分原理廣告漢密爾頓等人 Vance。一腔本質(zhì)上是一個(gè)等壓區(qū)域的壓力可以比流體的蒸氣壓不低;在氣穴區(qū)域中，因此非常低的壓力可通過氣穴壓力來(lái)代替。其結(jié)果是，在高的膜的壓力失去平衡的低壓力，以及區(qū)域一體化壓力產(chǎn)生的凈負(fù)荷支撐力。潤(rùn)滑是那么的多 micro pockets 貢獻(xiàn)的總和。第二個(gè)是入口粗糙度由 Tender 鎮(zhèn)強(qiáng)調(diào)的幾何特征（6） 。其基本原理是可能性產(chǎn)生通過去除材料的等效階躍或斜坡從形式的入口人為的，量身定制的，或加工粗糙度。這意味著，在入口瑞利步驟或楔效應(yīng)必須配備有用于產(chǎn)生壓力。第三是入口吸入 Clair-物理現(xiàn)象由 Fowl 等田間。 （3） 。對(duì)于一個(gè)滑動(dòng)槽平行軸承，當(dāng)潤(rùn)滑劑穿過入口地流到達(dá)發(fā)散槽的入口，一個(gè)子環(huán)境壓力將產(chǎn)生在凹槽中。因?yàn)榇藟毫Φ陀谕獠凯h(huán)境壓力，潤(rùn)滑劑被吸入到軸承以形成動(dòng)水壓力，以及作為負(fù)載的支持。上述三個(gè)觀點(diǎn)似乎不同，但可以在 targeted 以下面的方式。對(duì)于兩個(gè)平行平面的表面，可以不產(chǎn)生流體動(dòng)壓力。一旦入口粗糙的特點(diǎn)，入口吸入或夾帶能采取基于等效臺(tái)階或斜坡效應(yīng)。該 quasiantisymmetric 壓力是由進(jìn)氣吸入引起，并區(qū)集成這種壓力產(chǎn)生的凈負(fù)載能力。9 結(jié)論該基思空化算法是傳統(tǒng)上用于滑動(dòng)軸承的分析。與已發(fā)表的分析解決方案相比，本文驗(yàn)證了理論的表面紋理平行的軸承應(yīng)用。使用這種算法的數(shù)值評(píng)價(jià)，得出以下結(jié)論可以得出：對(duì)于一個(gè)給定的潤(rùn)滑劑，滑動(dòng)速度和最小膜厚，以下是影響潤(rùn)滑的因素表現(xiàn)，如氣穴壓力，入口長(zhǎng)度，槽號(hào)碼和紋理圖案。當(dāng)空化發(fā)生時(shí)，空化算法的結(jié)果是正確的，而那個(gè)的經(jīng)典雷諾茲條件是不正確的。在這種情況下,基思算法是不帶紋理的溝槽深度敏感。確定了三個(gè)必要因素產(chǎn)生平行軸承的動(dòng)水壓力。他們是入口粗糙，進(jìn)氣吸力和準(zhǔn)反對(duì)稱整合。10 致謝這項(xiàng)研究是由財(cái)政對(duì)自然科學(xué)的支持中國(guó)的（編號(hào)：50875136）和程序的新基礎(chǔ)世紀(jì)優(yōu)秀中國(guó)大學(xué)（NCET-07-0474）的人才。作者感謝馬克 Fowell 博士和匿名審稿人原檢測(cè)錯(cuò)誤稿件和提出改進(jìn)建議。11 參考文獻(xiàn)[1] Brizmer, V., Kligerman, Y., and Etsion, I. 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