桿件的橫截面應(yīng)力.ppt

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第四章桿件的橫截面應(yīng)力 4 1平面圖形的幾何性質(zhì) 桿件承載能力除與其材料性能 加載方式和尺寸有關(guān)外 還與桿件截面的幾何形狀有關(guān) 一 靜矩和形心微面積dA乘以坐標(biāo)z稱為dA對(duì)y軸的靜矩 同樣 dA對(duì)z軸的靜矩為 平面圖形A對(duì)兩坐標(biāo)軸的靜矩為 靜矩是可加的 即 利用計(jì)算均質(zhì)板形心的公式 可知計(jì)算幾何圖形形心的公式 C點(diǎn)是平面圖形A的形心的充分必要條件 平面圖形A對(duì)過(guò)C點(diǎn)任意方向軸的靜矩為零 SzC 0 SyC 0 根據(jù)靜矩定義和靜矩的可加性 為了簡(jiǎn)化復(fù)雜圖形的形心計(jì)算 可以將復(fù)雜圖形A分為Ai i 1 2 n 則 這種方法稱為組合法 例1 求拋物線z hy2 b2下方面積的形心 解 例2 求圖示面積的形心 解 二 慣性矩 慣性積和慣性半徑 微面積元dA乘以坐標(biāo)z的平方稱dA對(duì)y軸的慣性矩同樣 dA對(duì)z軸的慣性矩為dA對(duì)O點(diǎn)的極慣性矩為平面圖形A對(duì)兩坐標(biāo)軸的慣性矩和對(duì)O點(diǎn)的極慣性矩分別為 慣性半徑定義為 微面積元dA乘以yz稱dA對(duì)yOz軸系的慣性積 平面圖形A對(duì)坐標(biāo)軸系的慣性積為慣性積反映平面圖形對(duì)坐標(biāo)軸系的對(duì)稱性 以上討論都與轉(zhuǎn)動(dòng)慣量的計(jì)算方法相似 例4 3求矩形對(duì)邊軸和形心軸的慣性矩 解 例4 求圓對(duì)形心軸的慣性矩和極慣性矩 解 三 平行移軸公式 研究平面圖形對(duì)兩組相平行的軸系的慣性矩 慣性積之間的關(guān)系 首先根據(jù)坐標(biāo)平移公式 取O1點(diǎn)為平面圖形的形心 且SyC SzC 0 可得對(duì)于慣性積 用同樣結(jié)果可以得到 針對(duì)形心軸系的平行移軸公式 以上公式與計(jì)算轉(zhuǎn)動(dòng)慣量所用的平行軸定理非常相似 例5 求圖形對(duì)形心軸和y z軸的慣性矩 解 四 轉(zhuǎn)軸公式 研究將坐標(biāo)系逆時(shí)針旋轉(zhuǎn) 角時(shí) 平面圖形A的慣性矩和慣性積在新 老軸系之間的變化規(guī)律 坐標(biāo)旋轉(zhuǎn)公式 轉(zhuǎn)軸公式的推導(dǎo) 平面圖形A對(duì)旋轉(zhuǎn)后的y1軸的慣性矩 平面圖形A對(duì)旋轉(zhuǎn)后的z1軸的慣性矩 平面圖形A對(duì)新軸系的慣性積 經(jīng)整理后 由前面的推導(dǎo) 可以得到 平面圖形A對(duì)過(guò)O點(diǎn)任意方向軸的慣性矩之最大 最小值極值條件 慣性主方向 慣性主軸 平面圖形A對(duì)過(guò)O點(diǎn)沿慣性主方向的軸稱慣性主軸 對(duì)稱軸是慣性主軸 和該主軸垂直的軸也是慣性主軸 主慣性矩 是平面圖形A對(duì)過(guò)O點(diǎn)慣性主軸的慣性矩 也是平面圖形A對(duì)過(guò)O點(diǎn)各軸慣性矩的極大 極小值 過(guò)形心的慣性主軸稱為形心慣性主軸 形心主慣性軸 過(guò)圖形上的任何一個(gè)點(diǎn) 都可以找到一對(duì)相互垂直的慣性主軸 一 應(yīng)力即 單位截面積上作用著的內(nèi)力平均應(yīng)力 一點(diǎn)處的應(yīng)力 正應(yīng)力 切應(yīng)力 4 2應(yīng)力與應(yīng)變的概念 應(yīng)力的量綱 FL 2 單位 MPa 106N m2 二 應(yīng)變概念 彈性變形 塑性變形應(yīng)變 描述變形的劇烈程度 應(yīng)變分為線 正 應(yīng)變和切應(yīng)變 平均線應(yīng)變線應(yīng)變切應(yīng)變表示材料內(nèi)部?jī)烧痪€段在變形后的角度變化 或 切應(yīng)變是直角的改變量 三 簡(jiǎn)單的應(yīng)力 應(yīng)變關(guān)系1 胡克定律E 彈性模量 單位 GPa1GPa 109Pa2 波松比桿件在軸向伸長(zhǎng)時(shí)其橫向同時(shí)縮短 波松比 橫向線應(yīng)變3 剪切胡克定律4 EG 三者之間的關(guān)系 4 3軸力與彎矩所引起的應(yīng)力 一 軸力在橫截面引起的應(yīng)力 當(dāng)桿段發(fā)生伸長(zhǎng) 縮短時(shí) 其橫截面仍為平面 仍垂直于軸線 無(wú)任何轉(zhuǎn)動(dòng) 桿的橫截面面積發(fā)生變化 在桿件橫截面上變形均勻 根據(jù)對(duì)材料的連續(xù)性假設(shè) 在桿件橫截面上內(nèi)力均勻分布 即桿件在拉壓時(shí)橫截面上僅有正應(yīng)力 且在橫截面上均勻分布 例4 6 如圖桿件 已知qx 試求桿件中的最大應(yīng)力 解 先作桿件的軸力圖 可以發(fā)現(xiàn) FN的最大值出現(xiàn)在桿的兩端 故最大應(yīng)力也出現(xiàn)在桿的兩端 斜截面上的應(yīng)力 拉壓桿任一斜截面上的應(yīng)力也是均勻分布的 正應(yīng)力和切應(yīng)力 最大切應(yīng)力 一點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài) 過(guò)該點(diǎn)所有方向的截面上的正 切應(yīng)力的總和 一般用微單元體來(lái)描述 彎矩在橫截面引起的應(yīng)力1 純彎曲和平面假設(shè)純彎曲 桿件的橫截面上只有彎矩 無(wú)其它內(nèi)力 平面假設(shè) 梁在變形后 橫截面仍然保持為平面 仍垂直于變形后的軸線 繞中性軸發(fā)生轉(zhuǎn)動(dòng) 中性軸和中性層 梁在變形后 橫截面上一部分材料受拉 另一部分材料受壓 兩部分的界線為一直線 稱中性軸 各截面的中性軸連成中性層 中性層上無(wú)伸長(zhǎng) 縮短變形 既不受拉也不受壓 縱向纖維互不擠壓假設(shè) 梁中各平行于軸線的縱向截面上無(wú)正應(yīng)力 2 純彎曲梁的彎曲正應(yīng)力 變形幾何關(guān)系 物理關(guān)系 應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系 應(yīng)用胡克定律得 靜力學(xué)關(guān)系 由軸力為零 結(jié)論 在純彎曲時(shí) 中性軸過(guò)形心 由正應(yīng)力的合成結(jié)果是彎矩 由 1 2 3 式 得純彎曲梁橫截面正應(yīng)力的計(jì)算公式 3 橫力彎曲時(shí)的正應(yīng)力 在截面上一般FS和M都非零 嚴(yán)格地講 由于FS的作用 橫力彎曲時(shí)平面假設(shè)不能成立 但對(duì)于細(xì)長(zhǎng)梁來(lái)說(shuō) 由此引入的誤差很小 故認(rèn)為 FS引起的橫截面翹曲對(duì)變形幾何關(guān)系的影響較小 在橫力彎曲時(shí) 縱向纖維互不擠壓的假設(shè)也不能成立 但因?yàn)樵诮^大多數(shù)情況下 縱截面上的正應(yīng)力不大 因此對(duì)變形幾何關(guān)系的影響較小 總之 在橫力彎曲時(shí) 對(duì)于細(xì)長(zhǎng)梁 上面的應(yīng)力公式可以繼續(xù)使用 工程上關(guān)心梁的最大正應(yīng)力 對(duì)于塑性材料制成的梁 通常采用中性軸對(duì)稱截面 這時(shí)最大拉 壓應(yīng)力相等 即 Wz 抗彎截面系數(shù) 對(duì)于矩形截面 對(duì)于圓形截面對(duì)于環(huán)形截面 4 4扭矩所引起的應(yīng)力